1、选择性必修第一册知识点复习提纲目录第一章 动量守恒定律1. 动能2. 动量定理3. 动量守恒定律4. 实验：验证动量守恒定律5. 弹性碰撞和非弹性碰撞6. 反冲现象 火箭第二章 机械震动1. 简谐运动2. 简谐运动的描述3. 简谐运动的回复力和能量4. 单摆5. 实验：用单摆测量重力加速度6. 受迫震动 共振第三章 机械波1. 波的形成2. 波的描述3. 波的反射、折射和衍射4. 波的干涉5. 多普勒效应第四章 光1. 光的折射2. 全反射3. 光的干涉4. 实验：用双缝干涉测量光的波长5. 光的衍射6. 光的偏振 激光第一章 动量守恒定律第一节 动能一、动量1. 定义：物理学中把质量和速度的
2、乘积m定义为物体的动量，用字母p表示2. 公式：p=m 3. 单位：kgm/s 4. 意义：动量是描述物体运动状态的物理量，是矢量，动量的方向与速度的方向相同第二节 动量定理一、冲量 动量定理1. 冲量：（1）定义：力与力的作用时间的乘积叫作力的冲量，用I表示。（2）公式：I=Ft 、I=p-p 、Ft-tm-m（3）方向：与力F的方向相同（4）单位：牛秒，NS2. 动量定理（1）内容：物体所受合力的冲量等于物体动量的增量（2）表达式：Ft=p=p-p（3）矢量性：动量变化量方向与合力的方向相同，可以在某一方向上用动量定理3. 动量、动能、动量的变化量的关系（1）动量的变化量：p=p-p（2）
3、动能和动量的关系：Ek=p22m 4. 应用动量定理解题的一般步骤（1）明确研究对象和研究过程（2）进行受力分析（3）规定正方向（4）写出研究对象的初、末动量和合外力的冲量（或各外力在各个阶段的冲量的矢量和），根据动量定理列方程求解第三节 动量守恒定律一、动量守恒定律1. 系统：我们把由两个(或多个)相互作用的物体构成的整体叫作一个力学系统，简称系统（1）内力：系统中物体间的作用力，叫作内力（2）外力：系统以外的物体施加给系统内物体的力，叫作外力2. 如果一个系统不受外力，或者所受外力的矢量和为0，这个系统的总动量保持不变。这就是动量守恒定律（1）理想守恒：系统不受外力或所受外力的合力为零，则
4、系统动量守恒 （2）近似守恒：系统受到的合力不为零，但当内力远大于外力时，系统的动量可近似看成守恒 （3）分方向守恒：系统在某个方向上所受合力为零时，系统在该方向上动量守恒 3. 动量守恒定律的不同表达形式（1）p=p ，系统相互作用前的总动量p等于相互作用后的总动量p（2）m1v1+m2v2=m1v1+m2v2 ，相互作用的两个物体组成的系统，作用前的动量和等于作用后的动量和（3）或p1=-p2 ，相互作用的两个物体动量的增量等大反向（4）或p=0 ，系统总动量的增量为零二、动量守恒中的临界问题 1. 滑块与小车的临界问题 如图所示，滑块冲上小车后，在滑块与小车之间的摩擦力作用下，滑块做减速
5、运动，小车做加速运动滑 块刚好不滑出小车的临界条件是滑块到达小车末端时，滑块与小车的速度相同 2. 两物体不相碰的临界问题 两个在光滑水平面上做匀速运动的物体，甲物体追上乙物体的条件是甲物体的速度V甲大于乙物体的速度V乙，即V甲V乙， 而甲物体与乙物体不相碰的临界条件是V甲=V乙 3. 涉及弹簧的临界问题对于由弹簧组成的系统，在物体间发生相互作用的过程中，当弹簧被压缩到最短时，弹簧两端的两个物体的速度相等 4. 涉及最大高度的临界问题在物体滑上斜面(斜面放在光滑水平面上)的过程中，由于弹力的作用，斜面在水平方向将做加速运动物体滑到斜面上最高点的临界条件是物体与斜面沿水平方向具有共同的速度，物体
6、在竖直方向的分速度等于零第四节 实验：验证动量守恒定律一、实验：验证动量守恒定律1. 实验原理：在一维碰撞中，测出物体的质量m和碰撞前后物体的速率v、v ，找出碰撞前的动量p=m1v1+m2v2及碰撞后的动量p=m1v1+m2v2 ，看碰撞前后动量是否守恒方案一：利用气垫导轨完成一维碰撞实验 （1）测质量：用天平测出滑块质量 （2）安装：正确安装好气垫导轨 （3）实验：接通电源，利用配套的光电计时装置测出两滑块各种情况下碰撞前后的速度改变滑块的质量改变滑块的 初速度大小和方向（4）验证：一维碰撞中的动量守恒 方案二：利用等长悬线悬挂等大小球完成一维碰撞实验 （1）测质量：用天平测出两小球的质量
7、m1、m2. （2）安装：把两个等大小球用等长悬线悬挂起来 （3）实验：一个小球静止，拉起另一个小球，放下时它们相碰 （4）测速度：可以测量小球被拉起的角度，从而算出碰撞前对应小球的速度，测量碰撞后小球摆起的角度，算出碰撞后对应小球的速度 （5）改变条件：改变碰撞条件，重复实验 （6）验证：一维碰撞中的动量守恒 方案三：在光滑桌面上两车碰撞完成一维碰撞实验 （1）测质量：用天平测出两小车的质量. （2）安装：将打点计时器固定在光滑长木板的一端，把纸带穿过打点计时器，连在小车的后面，在两小车的碰撞端分别装上撞针和橡皮泥 （3）实验：接通电源，让小车 A 运动，小车 B 静止，两车碰撞时撞针插入橡
8、皮泥中，把两小车连接成一体运动 （4）测速度：通过纸带上两计数点间的距离及时间由 v x t 算出速度 （5）改变条件：改变碰撞条件，重复实验 （6）验证：一维碰撞中的动量守恒 方案四：利用斜槽上滚下的小球验证动量守恒定律 （1）用天平测出两小球的质量，并选定质量大的小球为入射小球 （2）按照如图所示安装实验装置，调整固定斜槽使斜槽底端水平 （3）白纸在下，复写纸在上，在适当位置铺放好记下重垂线所指的位置O. （4）不放被撞小球，让入射小球从斜槽上某固定高度处自由滚下，重复10次用圆规画尽量小的圆把所有的小球落点圈在里面，圆心P就是小球落点的平均位置 （5）把被撞小球放在斜槽末端，让入射小球从
9、斜槽同一高度自由滚下，使它们发生碰撞，重复实验10 次用步骤(4)的方法，标出碰后入射小球落点的平均位置M和被碰小球落点的平均位置N.如图所示 M P NO（6）连接ON，测量线段OP、OM、ON的长度将测量数据填入表中最后代入 m1OP=m1OM+m2ON ，看在误差允许的范围内是否成立 （7）整理好实验器材放回原处 （8）实验结论：在实验误差范围内，碰撞系统的动量守恒第五节 弹性碰撞和非弹性碰撞 一、碰撞 1. 碰撞：物体间的相互作用持续时间很短，而物体间相互作用力很大的现象 2. 特点：在碰撞现象中，一般都满足内力远大于外力，可认为相互碰撞的系统动量守恒 3. 分类动量是否守恒机械能是否
10、守恒弹性碰撞守恒守恒非完全弹性碰撞守恒有损失完全非弹性碰撞守恒损失最大二、碰撞遵守的规律（1）动量守恒，即p1+p2=p1+p2（2）动能不增加，即Ek1+Ek1Ek1+Ek2 或p122m1+p222m2p 122m1+p 222m2（3）速度：碰前两物体同向， 则v后v前 ；碰后，原来在前的物体速度一定增大，且v前v后两物体相向运动，碰后两物体的运动方向不可能都不改变三、碰撞特例1. 弹性碰撞：两球发生弹性碰撞时应满足动量守恒和机械能守恒以质量为m1、速度为v1的小球与质量为m2的静止小球发生正面弹性碰撞为例，则有：m1v1=m1v1+m2v2 12m1v12=12m1v12+12m2v2
11、2 由得 v1=m1-m2m1+m2v1 ，v2=2m1m1+m2v1结论：（1）当m1=m2时，v1=0 ，v2=v1 ，两球碰撞后交换了速度（2）当m1m2时，v10 ，v20 ，碰撞后两球都向前运动（3）当m1m2时，v10 ，v20 ，碰撞后质量小的球被反弹回来2. 非完全弹性碰撞：碰撞后各自具有不同速度，动能损失但不是最多3. 完全非弹性碰撞：两物体发生完全非弹性碰撞后，速度相同，动能损失最大，但仍遵守动量守恒定律第六节 反冲现象 火箭一、反冲现象 火箭1. 反冲（1）现象：物体的不同部分在内力的作用下向相反方向运动（2）特点：一般情况下，物体间的相互作用力（内力）较大，因为此系统动
12、量往往有以下几种情况：动量守恒，动量近似守恒，某一方向动量守恒。（3）反冲运动中机械能往往不守恒（4）实例：喷气式飞机、火箭、人船模型等2. 喷气式飞机和火箭的飞行应用了反冲的原理，它们都靠喷出气流的反冲作用而获得巨大的速度。第二章 机械震动第一节 简谐运动一、弹簧振子1. 机械振动：我们把物体或物体的一部分在一个位置附近的往复运动称为机械振动，简称振动。2. 弹簧振子：我们把小球和弹簧组成的系统称为弹簧振子，有时也简称为振子。3. 平衡位置：物体在振动过程中回复力为零的位置二、弹簧振子的位移时间图像1. 选取小球平衡位置为坐标原点，横轴和纵轴分别表示时间t和小球的位移x 三、简谐运动1. 如
13、果物体的位移与时间的关系遵从正弦函数的规律，即它的振动图像（x-t图像）是一条正弦曲线，这样的振动是一种简谐运动。简谐运动是最基本的振动。第二节 简谐运动的描述一、简谐运动的表达式1. 动力学表达式：F=-kx，其中“-”表示回复力与位移的方向相反2. 运动学表达式：x=Asin(t+)，其中A代表振幅，=2f表示简谐运动的快慢，(t+)代表简谐运动的相位，叫做初相二、振幅 周期和频率 相位1. 振幅：振动质点离开平衡位置的最大距离，用字母A表示（1）意义：描述振动幅度大小的物理量（2）振幅的单位是米，振动物体运动的范围是振幅的两倍2. 周期：振动物体完成一次全振动所需时间频率：振动物体单位时
14、间内完全振动的次数（1）意义：描述振动的快慢，两者互为倒数：T=1f（2）在国际单位制中，周期的单位是秒。频率的单位是赫兹，简称赫，符号Hz ，1Hz=1s-13. 相位：t+ （1）是t=0时的相位，叫做初相（2）意义：描述质点在各个时刻所处的不同状态（3）常用到的是两个具有相同频率的的相位差三、简谐运动特性1. 运动的周期性特征：相隔T或nT的两个时刻振子处于同一位置且振动状态相同2. 对称性特征（1）相隔 T2 或2n+12T(n为正整数)的两个时刻，振子位置关于平衡位置对称，位移、速度、加速度大小相等，方向相反（2）振子经过关于平衡位置O对称的两点,速度大小、动能、势能相等，相对于平衡
15、位置的位移大小相等（3）振子往复过程中通过同一段路程所用时间相等第三节 简谐运动的回复力和能量一、简谐运动的回复力1. 定义：使物体返回到平衡位置的力2. 方向：时刻指向平衡位置3. 来源：振动物体所受的沿振动方向的合力4. 动力学表达式：F=-kx，其中“-”表示回复力与位移的方向相反。如果物体在运动方向上所受的力与它偏离平衡位置位移的大小成正比，并且总是指向平衡位置，质点的运动就是简谐运动。二、简谐运动的能量1. 振动的能量包括动能Ek和势能Ep，简谐运动过程中，系统动能与势能相互转化，系统的机械能守恒。第四节 单摆一、单摆的回复力1. 单摆（1）定义：在细线的一端栓一个小球，另一端固定下
16、悬点上，如果细线的伸缩和质量都不计，球的直径比线的长度短得多，这样的装置叫作单摆。（2）视为简谐运动的条件：5（3）单摆振动的回复力F可表示为F=-mglx ，可以写成F=-kx重力G沿圆弧切线方向的分力F=mgsin，充当回复力小球从 O点到P点的位移x ，sin=OPlxl二、单摆的周期1. 单摆周期的公式：T=21g 2. 单摆的等时性：单摆的振动周期取决于摆长l和重力加速度g，与振幅和振子（小球）质量都没关系。三、单摆模型1. 单摆模型指符合单摆规律的模型，须满足三个条件（1）圆弧运动 （2）小角度往复运动 （3）回复力满足F=-kx第五节 实验：用单摆测量重力加速度一、实验：用单摆测
17、量重力加速度1. 实验原理：由单摆的周期公式T=21g ，可得出g=42T2 l ，测出单摆的摆长l和振动周期T，就可求出当地的重力加速度g 2. 实验器材：单摆、游标卡尺、毫米刻度尺、停表3. 实验步骤（1）做单摆：取约1m长的细丝线穿过带中心孔的小钢球，并打一个比小孔大一些的结，然后把线的另一端用铁夹固定在铁架台上，让摆球自然下垂。（2）测摆长用毫米刻度尺量出摆线长L(精确到毫米)，用游标卡尺测出小球直径D,则单摆的摆长l=L+D2（3）测周期：将单摆从平衡位置拉开一个角度(小于5)，然后释放小球，记下单摆摆动3050次的总时间，算出平均每摆动一次的时间，即为单摆的振动周期（4）改变摆长，
18、重做几次实验4. 数据处理（1）公式法：g=42lT2 （2）图像法：画l-T2的图像g=42k ，k=lT2=lT2 第六节 受迫震动 共振一、振动中的能量损失1. 固有频率：周期或频率与振幅无关，仅由系统自身的性质决定，这种振动称为固有振动，其其频率称为固有频率2. 阻尼振动：振幅随时间逐渐减小的振动称为阻尼振动3. 振动系统能量衰减的方式：（1）振动系统受到摩擦阻力的作用，机械能逐渐转化为内能。（2）振动系统引起邻近介质中各质点的振动，使能量向四周辐射出去，从而自身机械能减少。二、受迫振动1. 受迫振动：系统在驱动力作用下的振动，做受迫振动的物体，它的周期（或频率）等于驱动力周期（或频率
19、），而与物体的固有周期（或频率）无关三、共振现象及其应用1. 共振：做受迫振动的物体，它的固有频率与驱动力的频率越接近，其振幅就越大，当二者相等时，振幅达到最大，这就是共振现象。2. 对共振的理解 (1)共振曲线：如图所示，横坐标为驱动力频率f，纵坐标为振幅A.它直观地反映了驱动力频率对某振动系统受迫振动振幅的影响，由图可知，f与f0越接近，振幅A越大；当f=f0时，振幅A最大 (2)受迫振动中系统能量的转化：受迫振动系统机械能不守恒，系统与外界时刻进行能量交换 3.(1)无论发生共振与否,受迫振动的频率都等于驱动力的频率，但只有发生共振现象时振幅才能达到最大(2)受迫振动系统中的能量转化不再
20、只有系统内部动能和势能的转化，还有驱动力对系统做正功补偿系统因克服阻力而损失的机械能四、自由振动、受迫振动和共振的关系比较自由振动受迫振动共振受力情况仅受回复力受驱动力作用受驱动力作用振动周期或频率由系统本身性质决定，即固有周期T0或固有频率f0由驱动力的周期或频率决定，即T=T驱 或 f=f驱T驱=T0 或 f驱=f0振动能量振动物体的机械能不变由产生驱动力的物体提供振动物体获得的能量最大常见例子弹簧振子或单摆(5)机械工作时底座发生的振动共振筛、声音的共鸣等第三章 机械波第一节 波的形成一、波的形成1. 波动：振动的传播称为波动，简称波2. 横波：质点的振动方向与波的传播方向相互垂直的波，
21、叫作横波（1）波峰：在横波中，凸起的最高处叫作波峰（2）波谷：在横波章，凹下的最低处叫作波谷3. 纵波：质点的振动方向与波的传播方向在同一直线上的波，叫作纵波（1）密部：在纵波中，质点分布最密的位置叫作密部（2）疏部：在纵波中，质点分布最疏的位置叫作疏部4. 机械波：机械振动在介质中传播形成了机械波（1）形成条件：有发生机械振动的波源 有传播介质，如空气、水等（2）传播特点：传播振动形式、传递能量、传递信息 质点不随波迁移（3）分类：横波 纵波第 15 页 共 17 页第二节 波的描述一、波的图像1. 简谐波：如果波的图像是正弦曲线，这样的波叫作正弦波，也叫简谐波2. 图象：在直角坐标系中，用
22、横坐标表示介质中各质点的平衡位置，用纵坐标表示某一时刻各质点偏离平衡位置的位移，连接各位移矢量的末端，得出的曲线即为波的图象3. 物理意义：某一时刻介质中各质点相对平衡位置的位移二、波长、频率和波速1. 波长：在波的传播方向上，振动相位总是相同的两个相邻质点间的距离，叫作波长，通常用表示2. 频率f：在波动中，介质中各质点的振动频率都是相同的，都等于波源的振动频率3. 公式：v=T=f 波速=波长周期 =波长频率 4. 机械波的速度大小由介质决定，与机械波的频率无关三、波的传播方向与质点的振动方向的互判方法内容图像上下坡法沿波的传播方向，上坡时质点向下振动，下坡时质点向上振动同侧法波形图上某点
23、表示传播方向和振动方向的箭头在图线同侧微平移法将波形图沿传播方向进行微小平移，再由x轴上某一位置的两波形曲线上的点来判定四、振动图像与波动图象的综合应用振动图象波动图象研究对象一振动质点沿波传播方向的所有质点研究内容一质点的位移随时间的变化规律某时刻所有质点的空间分布规律图像物理意义表示同一质点在各时刻的位移表示某时刻各质点的位移图像信息(1)质点振动周期(2)质点振幅(3)某一质点在各时刻的位移(4)各时刻速度、加速度的方向(1)波长、振幅(2)任意一质点在该时刻的位移(3)任意一质点在该时刻的加速度方向(4)传播方向、振动方向的互判图象变化随时间推移，图象延续，但已有形状不变随时间推移，波
24、形沿传播方向平移一完整曲线占横坐标的距离表示一个周期表示一个波长第三节 波的反射、折射和衍射一、波的反射、折射和衍射1. 波的衍射定义：波可以绕过障碍物继续传播的现象2. 发生明显衍射的条件：只有缝、孔的宽度或障碍物的尺寸跟波长相差不多，或者小于波长时，才会发生明显的衍射现象第四节 波的干涉一、波的叠加1. 波的叠加原理：几列波相遇时能保持各自的运动状态，继续传播，在它们重叠的区域里，介质的质点同时参与这几列波引起的振动，质点的位移等于这几列波单独传播引起的位移的矢量和二、波的干涉1. 定义：频率相同的两列波叠加时，某些区域的振动加强、某些区域的振动减弱，这种现象叫波的干涉2. 条件：两列波的
25、频率相同三、波的干涉中振动加强点和减弱点的判断1. 取决于该点到两相干波源的距离之差r （1）当两波源振动步调一致时若rn(n0,1,2，)，则振动加强 若r(2n1) 2 (n0,1,2，)，则振动减弱 （2）当两波源振动步调相反时 若r(2n1) 2 (n0,1,2，)，则振动加强 若rn(n0,1,2，)，则振动减弱第五节 多普勒效应一、多普勒效应1. 多普勒效应：由于波源于观察者互相靠近或者互相远离时，接收到的波的频率与波源频率不相等的现象2. 多普勒效应的成因分析 （1）接收频率：观察者接收到的频率等于观察者在单位时间内接收到的完全波的个数当波以速度 v 通过观察者时，时间 t 内通
26、过的完全波的个数为 N vt，因而单位时间内通过观察者的完全波的个数，即接收频率 （2）当波源与观察者相互靠近时，观察者接收到的频率变大，当波源与观察者相互远离时，观察者接收到的频率变小第四章 光第一节 光的折射一、光的折射1. 折射定律（1）内容：如图所示，折射光线与入射光线、法线处在同一平面内，折射光线与入射光线分别位于法线两侧；入射角的正弦与折射角的正弦成正比（2）表达式：sin1sin2=n （n是比例常数）（3）在光的折射现象中，光路是可逆的二、折射率1. 折射率：光从真空射入某种介质发生折射时，入射角的正弦与折射角的正弦之比，叫作这种介质的绝对折射率，简称折射率，用符号n表示。折射
27、率是一个反映介质的光学特性的物理量2. 定义式：n=sin1sin2 3. 计算公式：n=cv ，折射率=光在真空中的传播速度c光在这种介质中的传播速度v ，因为vc，所以任何介质的折射率都大于14. 当光从真空（或空气）射入某种介质时，入射角大于折射角；当光由介质射入真空（或空气）时，入射角小于折射角。5. 真空的折射率为1，空气的折射率近似为1第二节 全反射一、全反射1. 对于折射率不同的两种介质，我们把折射率较小的称为光疏介质，折射率较大的称为光密介质。2. 光由光疏介质射入光密介质时，折射角小于入射角；光由光密介质射入光疏介质时，折射角大于入射角，同时发生折射和反射。3. 全反射：当光
28、从光密介质射入光疏介质时如果入射角等于或大于临界角，就会发生全反射现象4. 临界角C：折射角等于90时的入射角，用C表示，sinC=1n=1介质的折射率n 第三节 光的干涉一、光的干涉 1. 定义：在两列光波的叠加区域，某些区域的光被加强，出现亮纹，某些区域的光被减弱，出现暗纹，且加强和减弱互相间隔的现象叫做光的干涉现象 2. 条件：两列光的频率相等，且具有恒定的相位差，才能产生稳定的干涉现象 3. 双缝干涉：由同一光源发出的光经双缝后形成两束振动情况总是频率相等的相干光波，屏上某点到双缝的路程差是波长的整数倍处出现亮条纹；路程差是半波长的奇数倍处出现暗条纹相邻的明条纹(或暗条纹)之间距离x与
29、波长、双缝间距d及屏到双缝距离l的关系为x ld. （1）条件：两光的频率相同，振动步调相同（2）双缝干涉形成的条纹是等间距的：x ld.（3）用白光照射双缝时，形成的干涉条纹的特点：中央为白条纹，两侧为彩色条纹4. 薄膜干涉：利用薄膜(如肥皂液薄膜)前后表面反射的光相遇而形成的图样中同一条明(或暗)条纹上所对应薄膜厚度相同（1）如图所示，竖直的肥皂薄膜，由于重力的作用，形成上薄下厚的楔形（2）光照射到薄膜上时，在膜的前表面AA和后表面BB分别反射出来，形成两列频率相同的光波，并且叠加，两列光波同相叠加，出现明纹；反相叠加，出现暗纹 （3）条纹特点：单色光：明暗相间的水平条纹； 白光：彩色水平
30、条纹第四节 实验：用双缝干涉测量光的波长一、实验：用双缝干涉测量光的波长1. 实验原理：单色光通过单缝后，经双缝产生稳定的干涉图样，图样中相邻两条亮(暗)纹间距x与双缝间距d、双缝到屏的距离l、单色 光的波长之间满足dxl 2. 实验步骤 （1）观察干涉条纹：将光源、遮光筒、毛玻璃屏依次安放在光具座上如图所示接好光源，打开开关，使灯丝正常发光 调节各器件的高度，使光源发出的光能沿轴线到达光屏 安装双缝和单缝，中心大致位于遮光筒的轴线上，使双缝与单缝的缝平行，二者间距约 5 cm10 cm，这时，可观察白光的干涉条纹 在单缝和光源间放上滤光片，观察单色光的干涉条纹（2）测定单色光的波长：安装测量
31、头，调节至可清晰观察到干涉条纹使分划板中心刻线对齐某条亮条纹的中央，记下手轮上的读数a1，将该条纹记为第1条亮纹；转动手轮，使分划板中心刻线移动至另一亮条纹的中央，记下此时手轮上的读数a2，将该条纹记为第n条亮纹用刻度尺测量双缝到光屏的距离 l(d是已知的)改变双缝间的距离d，双缝到屏的距离l，重复测量3. 数据处理 （1）条纹间距x|a2-a1n-1| （2）波长dxl（3）计算多组数据，求的平均值第五节 光的衍射一、光的衍射 1. 光的衍射现象：光在遇到障碍物时，偏离直线传播方向而照射到阴影区域的现象叫做光的衍射 2. 光发生明显衍射现象的条件：当孔或障碍物的尺寸比光波波长小，或者跟光波波
32、长相差不多时，光才能发生明显的衍射现象 3. 衍射图样 （1）单缝衍射：中央为亮条纹，向两侧有明暗相间的条纹，但间距和亮度不同白光衍射时，中央仍为白光，最靠近中央的是紫光，最远离中央的是红光 （2）圆孔衍射：明暗相间的不等距圆环 （3）泊松亮斑：光照射到一个半径很小的圆板后，在圆板的阴影中心出现的亮斑，这是光能发生衍射的有力证据之一二、单缝衍射与双缝干涉的比较单缝衍射双缝干涉不同点条纹宽度条纹宽度不等，中央最宽条纹宽度相等条纹间距各相邻条纹间距不等各相邻条纹等间距亮度情况中央条纹最亮，两边变暗条纹清晰，亮度基本相等相同点干涉、衍射都是波特有的现象，属于波的叠加；都有明暗相间的条纹第六节 光的偏
33、振 激光一、光的偏振 1. 偏振光：在跟光传播方向垂直的平面内，光在某一方向振动较强而在另一些方向振动较弱的光即为偏振光光的偏振现象证明光是横波(填“横波”或“纵波”) 2. 自然光：太阳、电灯等普通光源发出的光，包括在垂直于传播方向上沿各个方向振动的光，而且沿各个方向振动的光波的强度都相同，这种光叫做自然光 3. 偏振光的产生：（1）自然光通过起偏器：通过两个共轴的偏振片观察自然光，第一个偏振片的作用是把自然光变成偏振光，叫做起偏器第二个偏振片的作用是检验光是否是偏振光，叫做检偏器（2）自然光射到两种介质的交界面上，如果光入射的方向合适，使反射光和折射光之间的夹角恰好是 90时，反射光和折射光都是偏振光，且偏振方向相互垂直 4. 偏振光的理论意义及应用 （1）理论意义：光的偏振现象说明了光波是横波. （2）应用：照相机镜头、立体电影、消除车灯眩光等二、激光1. 激光：传播方向、偏振、相位等性质完全相同的光波2. 激光的特点：（1）激光能像无线电波那样被调制，用来传递信息（2）激光的平行度非常好，在传播很远的距离后仍能保持一定的强度（3）激光的亮度很高，可以在很小的空间和很短的时间内集中很大的能量第 17 页 共 17 页学科网（北京）股份有限公司
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